그림 2. 전단 응력과 전단 변형 속도 사이의 관계.

그림 2는 방정식 3을 그래픽으로 표현한 것이며 전단 응력 하에서 고체와 액체의 다양한 거동을 보여줍니다.

점도는 센티푸아즈(Pa.s 또는 Ns/m)로 표시됩니다.²).

유체 운동과 관련된 많은 문제에서 점도는 μ/p(힘과 무관) 형식의 밀도로 나타나며 운동학적 점도라고 알려진 단일 항 v를 사용하는 것이 편리합니다.

중유의 ν 값은 900 x 10만큼 높을 수 있습니다.^-6m²/s인 반면, 상대적으로 점도가 낮은 물의 경우 15°C에서 1,14 x 10μm2/s에 불과합니다. 액체의 동점도는 온도가 증가함에 따라 감소합니다. 실온에서 공기의 동점도는 물의 약 13배입니다.

표면 장력과 모세관 현상

메모:

응집력은 비슷한 분자끼리 서로 끌어당기는 힘입니다.

접착력은 서로 다른 분자가 서로 끌어당기는 힘입니다.

표면 장력은 한 방울의 물이 수도 꼭지에서 현탁 상태로 유지되도록 하고, 용기의 가장자리 약간 위에서 액체로 채워지지만 흘리지 않게 하며, 바늘이 액체 표면에 떠다니게 하는 물리적 특성입니다. 이러한 모든 현상은 혼합되지 않는 다른 액체나 기체에 인접한 액체 표면의 분자 간의 응집력으로 인해 발생합니다. 이는 표면이 항상 표면적을 수축시키는 경향이 있는 균일한 응력을 받는 탄성 막으로 구성되어 있는 것과 같습니다. 따라서 우리는 액체 속의 기체 기포와 대기 중의 수분 방울의 모양이 대략 구형이라는 것을 발견했습니다.

자유 표면에서 가상의 선을 가로지르는 표면 장력은 선의 길이에 비례하고 선에 수직인 방향으로 작용합니다. 단위 길이당 표면 장력은 mN/m로 표시됩니다. 그 크기는 매우 작으며 실온에서 물이 공기와 접촉하는 경우 약 73mN/m입니다. 표면 10이 약간 감소합니다.i온도가 올라가면서 계속.

대부분의 유압 응용 분야에서 표면 장력은 거의 중요하지 않습니다. 왜냐하면 관련 힘은 일반적으로 유체정역학 및 동적 힘에 비해 무시할 수 있을 정도이기 때문입니다. 표면 장력은 자유 표면이 있고 경계 치수가 작은 경우에만 중요합니다. 따라서 수력학 모델의 경우 프로토타입에서는 중요하지 않은 표면 장력 효과가 모델의 흐름 동작에 영향을 미칠 수 있으며 결과를 해석할 때 시뮬레이션 오류의 원인을 고려해야 합니다.

대기에 개방된 작은 구멍의 튜브의 경우 표면 장력 효과가 매우 뚜렷합니다. 이는 실험실에서 압력계 튜브 형태를 취할 수도 있고 토양에 구멍을 뚫을 수도 있습니다. 예를 들어, 작은 유리관을 물에 담그면 그림 3과 같이 관 내부에서 물이 상승하는 것을 볼 수 있습니다.

튜브의 물 표면 또는 메니스커스라고 불리는 부분은 위쪽으로 오목합니다. 이 현상을 모세관 현상이라고 하며, 물과 유리 사이의 접선 접촉은 물의 내부 응집력이 물과 유리 사이의 접착력보다 작음을 나타냅니다. 자유 표면에 인접한 튜브 내의 물의 압력은 대기압보다 낮습니다.